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| ミランコヴィッチメニューへ戻る ミランコヴィッチ理論と気候-11 MILANKOVITCH THEORY AND CLIMATE A. Berger Berger, Institut d'Astronomie et de Geophysique G. Lema•tre, Universit• Catholique de Louvain Louvain-la-Neuve, Belgium pdf 原文 ミランコヴィッチ理論と気候2 ミランコヴィッチ理論と気候3 ミランコヴィッチ理論と気候4 ミランコヴィッチ理論と気候5 ミランコヴィッチ理論と気候6 ミランコヴィッチ理論と気候7 ミランコヴィッチ理論と気候8 ミランコヴィッチ理論と気候9 ミランコヴィッチ理論と気候10 ミランコヴィッチ理論と気候11 ミランコヴィッチ理論と気候12 l-Oのための最も一般的な化石は、このCO 2温暖化が一巡するまで、今から千年以上後になるのを待っている。天文学的な理論は、私たちの時間スケールでの気候変動や変動性を評価するためのデータ解析やモデルの高度な技術を改良し、テストすることを可能にしてきました。その結果、有孔虫ではなく、有孔虫とはCaCO 3の殻を持つ単細胞のアメーバ状生物のことである。また、有孔虫には、プランクトン型（表層・近層）と底生型（底生型）があります。海水の O 含有量は、学術的には関心が高いが、実際には氷床の形成によって影響を受けたものであるという Emiliani [1955]の認識が、180の解釈に関連した地質学的な根本的な問題を浮き彫りにした。付録A：更新世-新世気候 過去4.5×109年の推定惑星進化は、長期的な傾向と変動成分の両方を示している [Berger, 1979a. 一方で、第四紀の段階の年代解釈の鍵を握るのは、古地磁気学的研究と同位体分析技術である。例えば，シャックルトンとオプダイク [1973] は，最後の大逆転現象であるブルンヘス-マット山境界が第１９期の１８０年内に発生したことを最初に明らかにしました。この研究に続いて，この相関関係は後に更新世全体にまで拡大された [Shackle1981; Wtgley, 1981; Crowley, 1983]。気候の傾向は北半球の氷河の変化に影響されているが、それは明らかに太陽輝度や大気組成の変化であり、南極から数百万年後に始まったと考えられる。 氷河期-間氷期の段階である。現在の最良の推定は、最後の氷河期（高緯度-0.0×10年前、大西洋深部の水生産が増加し、密接にスケールしている可能性がある地質学的時間のスペクトルの大西洋深部のクエンシーの部分が増加した時間[Bradley, 1985]）の中で観察された程度である[Bradley, 1985]。しかし、北半球の大気-氷球-寒球-岩石圏-大西洋と北太平洋の記録の分析は、いくつかの生物圏システムを示しており、地球規模の顕著な気温の低下に重畳しており、それは地球外の冷却、ほとんどの場合、プレートテクトニクスが少なくとも紀元前10×106年まで遡っていることを示しているが、アークティック・トニックの起源は[Barron et al.] 海洋は過去5×10年の間氷に覆われていたが、地球年の0.1%未満で構成されている。 年 1842年 1875年 1891年 1901年 1901年 表BI. 古気候の天文学的理論の発展におけるいくつかの重要な段階 研究者の説明 ミランコビッチ以前の先駆者たち 地球軸の方向の変化 Croll 冬の日射量の最小値、偏移効果、e最大値、氷冠アルベドフィードバック 極地の日射量の減少、斜度の最小値 ボールによる赤経の偏移 Ekholmの斜度 Hildebrandtの小さな偏心 ミランコビッチ時代. 高緯度北半球の涼しい夏 1876 Murphy 1921 Spitaler 1925 BrHckner, K-ppen, Wegener 1920 Milankovitch 1930 Milankovitch 1941 Milankovitch 1937 Soergel 1937 Blanc 1938 Wundt 1940 von Bacsak 1950 Brouwer 1957 Emiliani and Geiss 1959 Zeuner 1961 Jardetsky 1961 Fairbridge 1961 Wundt 1962 Bernard 1966 van den Heuvel 65øN相当の緯度。熱量 北半球の夏の日射量と氷塊の広がりとの間のラグ 海面アルベド、大陸配置、気流と海流 間氷期 日射量だけが氷河期を開始する スカンジナビアの氷床への適用 Milankovitch 議論. 緯度の違いによる熱量季節 1966 Broecker 1968 Kukla 1968 Broecker et al. 1969 Sharaf andBudnikova t 1972 Vernekar 1979 Vulis and Monin 1970 Broecker and van Donk 1970 Veeh and Chappell 40-75 ø 熱量夏。アフリカの北半球と南半球の沖積地と沖積層地の北半球と南半球の高緯度地域の夏の日射 - - 70ØN、斜度、北半球と南半球の間の対称性、偏心、傾斜、偏心の組み合わせ; 55ØN 45ØNの熱量夏の日射のバルバドスへの適用で6000年のラグ冬の半年間の日射。サンゴの棚田、北半球と南半球の全緯度の海面の計算、夏と冬の熱量日射45φ-55φ-65φN熱量夏の日射45φN、ニューギニアへの適用 1929 ブラッドリー 1964 van Houten 1966 van den Heuvel 1967 Kemp and Eger 1967 Bond and Stocklmayer 1967 Mann 1969 Dansgaard et al. 1968 Shaw and Donn 1969 Budyko 1970 Sellers 1971 Saltzman and Vernekar 1972 Kukla 1972 Evans 1978973 Bergererger} 1974 Bloom et al. 表BI. 古気候の天文学的理論の発展の主要な段階       1974 Chappell 1974 Calder 1976 Mason 1976 Johnson and McClure Milankovitch Debate: 地質データのスペクトル 21 kyr: 第三紀グリーンリバー時代のバーブ 21 kyr: 非海洋三畳紀の地層の偏位と半偏位（Hays et al. カリブ海コア P6304-8/9 21 kyr; ローデシアの上部古生代地層 109 kyr, 30.8 kyr, 24.25 kyr; ミズーリアン岩石 13 kyr; キャンプ・センチュリー氷床 Milankovitch 議論. 物理モデル アデンのモデル、AT=1.4℃(25 kyr B.P.高緯度)のエネルギーバランスモデル、氷河境界〜1ø緯度のエネルギーバランスモデル、AT〜0.1℃(最小斜度、高緯度)の統計力学モデル、AT=1.4℃(25 kyr B.P. 85ø)のミランコビッチ・ルネッサンス。25φ-75φN 65φNと65φSの冬の日射量の季節間差。時間差4 kyrの計算は、すべての緯度のN-S、ニューグネアへの夏と冬の熱量赤道の適用、ハワイへのサンゴ棚板の適用、サンゴ棚板の後退と大きな偏心、サンゴ礁への適用は、氷床の異なる閾値の成長と崩壊、- - - 45φNの半球平均と70φNの夏の日射のための50φNの夏の日射量の赤字、表B1. (続き) 651 年 研究者の説明 1976 Ruddiman and Mcintyre 1979 Ruddiman and Mcintyre 1979 Kukla and Berger 1979 Kominz and Pisias 1980 Ruddiman and Mcintyre 1980 Dansgaard 55φN-summer i-solatio n 65φN の低熱量夏季日射量天文学的気候指標。間氷期 50φN 70φN 夏季日射-海洋性水分、摂動 65φN 夏季日射と南北勾配の閾値 1975 Kukla 1978 Berger 1979 Berger et al. ミランコビッチ・ルネッサンス 月別日射 秋季日射 月別日射パターン日射気候指数 1973 Chappell 1975 Briskin and Berggren 1976 Ruddiman and Mcintyre 1976 Hays et al. 1977 Kukla 1978 Shackleton 1979 Kominz et al. サンゴ礁、カリブ海と大西洋の深海コア 413 kyr、V16-205 熱帯北大西洋コア 85 kyr、大西洋北東部の K708-7 105 kyr、41 kyr、23 kyr、19 kyr; インド洋南部の RClI-120, E49-18 深海コア 100 kyr; 中央ヨーロッパの土壌記録（2 Myr B.P.まで） 400 kyr; 大西洋の土壌記録（2 Myr B.P.まで） 400 kyr; 中央ヨーロッパの土壌記録（2 Myr B.P.まで） 400 kyr; 中央ヨーロッパの土壌記録（2 Myr B.P.まで） 400 kyr; 大西洋の土壌記録（2 Myr B.P. 400 kyr; 大西洋深海掘削プロジェクト第三紀サイト 400 kyr, 104 kyr, 93.2 kyr, 58.5 kyr, 52.2 kyr, 41 kyr, 30 kyr, 23 kyr, 19 kyr; 太平洋西部赤道コア V28-238 その他の天文学的周期; 深海コア V16-205, V28-239, RCll120/E49-18 1977 Berger Milankovitch Renaissance. 天文データのスペクトル 413 kyr, 95 kyr, 123 kyr, 100 kyr, 50 kyr, 41 kyr, 53 kyr, 30 kyr, 23.7 kyr, 22.4 kyr, 18.98 kyr, 19.16 kyr, 16 kyr, 56 kyr Milankov[tch Renaissance. 気候モデル 1973 Chin and Yevjevitch ほぼ周期的なストキャスティング強制；説明された分散。41% 1976 Haysらの線形モデル；説明された分散：80%; RCII-120/E49-18 1976 Weertman氷床モデル；斜度-後退周期 1977 Bergerエネルギー収支モデル；ATは小さいが、冷却は60˚Nまで拡大 1978 Petersen and Larsen自己回帰的統合移動平均モデル； Cart[bean, Atlantic, and Pacific深海コア 1978 Roothらの10万年周期の陸域緩和振動と斜度-後退曲線 1978 Keerは天文学的強制力からの分散を説明した。1978 Pollard Weertman改良モデル；斜度-後退曲線 1978 Birchfield and Weertman Weertman改良モデル、すべての天文学的ピーク 1979 Coakleyエネルギー収支モデル；AT小 1979 North and Coakleyエネルギー収支モデル；海洋性混合モデル、季節的変化；A ice line. 緯度3φ 1979 Cess and Wronkaは天頂角、生物アルベド、潜熱のフィードバックによる増幅が期待される 1979 Suarez and Heldのエネルギー収支モデル(海洋)、アルベドのフィードバック、季節的変化、A ice line: 20φ 1979 Schneider and Thompsonのエネルギー収支モデル(季節的変化)、A (氷期-間氷期、60φN)= 0.8℃ 1979 Berger et al. 8℃ 1979 Berger et al.ほぼ非線形自己回帰的日射量モデル; 日射量6月85φN、12月65φN、3月25φN、9月15φS、6月55φS、12月75φS; 気候記憶。3000年遅れ; すべての天文学的ピーク; RCll-120/E49-18, R 2 = 50-87% 1979 Kominz and Pisias stochastic forcing, R 2 = 26% from V28-238 1979 Kukla and Berger 天文学的気候指数; 100-43-23-19-7 kyr期 1979 Kallen et al. 数万年の自由振動 1980 Ghil 数万年の自由振動 1980 Imbrie と Imbrie の微分モデル、氷床の成長と崩壊の異なる時間スケール、北緯65度7月日射、すべて天文学的ピーク。深海コア RCll-120, V28-238 氷床/地殻変動; 100 kyr; カリブ海コア V12-122 Oerlemans + 日周周期の雪氷融解; 100 kyrの確率的共鳴が 100 kyrの偏心周期を増幅する 1980 Oerlemans 1980 Oerlemans and Bienfait 1980 Benzi et al.1980 Berger Milankovitch Big Bang 参考文献としては、本論文と、例えば、Bergerら[1984]、Bradley[1985]、Hecht[1985]、Imbrie[1982]、Kutzbach[1985]、National Research Council[1982] 65P Bergerによる研究を参照のこと。ミランコビッチ理論と気候 付録C: 過去（と現在）の考察 [例. 白亜紀の気候やそれ以前の氷河期のミランコビッチ理論のスケールの批判（赤道域内氷河の場合のように 反対派は、過去に、サハラ、南アフリカの中生代の次のようにしている、ミランコビッチのアプローチの批判：1.理論は、2つの半球に相対的な対照的な、または交互の日射効果のその予測によって間違っている。交替する半球の氷河の周期は確かに観察されないし、天文学的に強制されている気候モデルによって予測されない。しかし、高緯度の熱量日射は主に斜角に依存しているのに対し、低緯度の日射は基本的に予後に依存しており、斜角の効果は両半球で同じであるため、（オーストラリアの）高緯度の日射は、軌道パラメータの変動よりも地理的変数とプレートテクトニクスに関連している[Barron and Washington, 1984; Barronら, 1984]。 付録 D. 天文理論の現代世界との関連性 天文理論には次のような利点がある。1. 1.絶対的な時計を提供してくれるのに対し、プリセション効果は第四紀堆積物を数サイトの精度で対角化するのに対し、ミランコビッチモデルの性質上、ミランコビッチ臨界緯度である70φより高い緯度では、半球間の非対称性が最小（ほとんど存在しない）になることを示唆している。一方、このモデルはまた、夏の負の偏差を冬の正の偏差で補うことを暗示している。このような条件では、夏の気温が現在よりも高くなるだけでなく、冬の気温が現在よりも高くなる可能性もある。2. それは天文学者に第四紀以前の時代の惑星系の安定性をテストするためのデータを提供する。 ミランコヴィッチ理論と気候-12につづく |